| http://dbpedia.org/ontology/abstract
|
In relativity theory, proper acceleration … In relativity theory, proper acceleration is the physical acceleration (i.e., measurable acceleration as by an accelerometer) experienced by an object. It is thus acceleration relative to a free-fall, or inertial, observer who is momentarily at rest relative to the object being measured. Gravitation therefore does not cause proper acceleration, because the same gravity acts equally on the inertial observer. As a consequence, all inertial observers always have a proper acceleration of zero. Proper acceleration contrasts with coordinate acceleration, which is dependent on choice of coordinate systems and thus upon choice of observers (see three-acceleration in special relativity). In the standard inertial coordinates of special relativity, for unidirectional motion, proper acceleration is the rate of change of proper velocity with respect to coordinate time. In an inertial frame in which the object is momentarily at rest, the proper acceleration 3-vector, combined with a zero time-component, yields the object's four-acceleration, which makes proper-acceleration's magnitude Lorentz-invariant. Thus the concept is useful: (i) with accelerated coordinate systems, (ii) at relativistic speeds, and (iii) in curved spacetime. In an accelerating rocket after launch, or even in a rocket standing at the gantry, the proper acceleration is the acceleration felt by the occupants, and which is described as g-force (which is not a force but rather an acceleration; see that article for more discussion of proper acceleration) delivered by the vehicle only. The "acceleration of gravity" ("force of gravity") never contributes to proper acceleration in any circumstances, and thus the proper acceleration felt by observers standing on the ground is due to the mechanical force from the ground, not due to the "force" or "acceleration" of gravity. If the ground is removed and the observer allowed to free-fall, the observer will experience coordinate acceleration, but no proper acceleration, and thus no g-force. Generally, objects in such a fall or generally any such ballistic path (also called inertial motion), including objects in orbit, experience no proper acceleration (neglecting small tidal accelerations for inertial paths in gravitational fields). This state is also known as "zero gravity" ("zero-g") or "free-fall," and it produces a sensation of weightlessness. Proper acceleration reduces to coordinate acceleration in an inertial coordinate system in flat spacetime (i.e. in the absence of gravity), provided the magnitude of the object's proper-velocity (momentum per unit mass) is much less than the speed of light c. Only in such situations is coordinate acceleration entirely felt as a g-force (i.e. a proper acceleration, also defined as one that produces measurable weight). In situations in which gravitation is absent but the chosen coordinate system is not inertial, but is accelerated with the observer (such as the accelerated reference frame of an accelerating rocket, or a frame fixed upon objects in a centrifuge), then g-forces and corresponding proper accelerations felt by observers in these coordinate systems are caused by the mechanical forces which resist their weight in such systems. This weight, in turn, is produced by fictitious forces or "inertial forces" which appear in all such accelerated coordinate systems, in a manner somewhat like the weight produced by the "force of gravity" in systems where objects are fixed in space with regard to the gravitating body (as on the surface of the Earth). The total (mechanical) force that is calculated to induce the proper acceleration on a mass at rest in a coordinate system that has a proper acceleration, via Newton's law F = ma, is called the proper force. As seen above, the proper force is equal to the opposing reaction force that is measured as an object's "operational weight" (i.e. its weight as measured by a device like a spring scale, in vacuum, in the object's coordinate system). Thus, the proper force on an object is always equal and opposite to its measured weight.equal and opposite to its measured weight.
, 相對論中，固有加速度為一加速物體實質感受到的加速度（亦即可透過加速規測量到的加速度）。這是與加速物體瞬時間呈相對靜止的自由落下觀察者或慣性系觀察者所測到加速度。重力場不造成任何固有加速度，因為慣性系在重力場存在時呈現自由落體，該慣性系感受或測量不到任何固有加速度（失重現象）。因此有個系理為：所有慣性觀察者，其固有加速度必為零。 固有加速度與座標加速度不同。座標加速度與座標系的選擇有關，也與觀察者的選擇有關（參見狹義相對論中的三維加速度。）
, I relativitetsteorin är egenacceleration d … I relativitetsteorin är egenacceleration den fysiska accelerationen (till exempel den mätbara acceleration som syns på en accelerometer) som utövas på ett objekt. Det är nästan accelerationen relativt ett fritt fall eller inertiellt, observatören, som ett ögonblick är i vila i förhållande till objektet, som mäts.ila i förhållande till objektet, som mäts.
, En la teoría de la relatividad, la acelera … En la teoría de la relatividad, la aceleración propia es la aceleración física experimentada por un objeto, es decir, la aceleración medida como por un acelerómetro colocado sobre el objeto. Es, por tanto, la aceleración relativa a un observador de caída libre, o inercial, que se encuentra momentáneamente en reposo respecto al objeto que se mide. Por lo tanto, la gravitación no causa una aceleración propia, ya que la gravedad actúa sobre el observador inercial del que debe partir cualquier aceleración propia. Un corolario es que todos los observadores inerciales tienen siempre una aceleración propia de cero.La aceleración propia contrasta con la aceleración de coordenadas, que depende de la elección del sistema de coordenadas y, por lo tanto, de la elección de los observadores (véase ). En las coordenadas inerciales estándar de la relatividad especial, para un movimiento unidireccional, la aceleración propia es la tasa de cambio de la con respecto al tiempo de las coordenadas. En un marco inercial en el que el objeto se encuentra momentáneamente en reposo, el vector 3 de la aceleración propia, combinado con un componente temporal nulo, da lugar a la cuadriaceleración del objeto, lo que hace que la magnitud de la aceleración propia sea . Así, el concepto es útil: (i) con sistemas de coordenadas acelerados, (ii) a velocidades relativistas, y (iii) en el espaciotiempo curvo. En un cohete en aceleración después del lanzamiento, o incluso en un cohete parado en el pórtico, la aceleración propia es la que sienten los ocupantes, y que se describe como fuerza g (que no es una fuerza sino una aceleración; véase ese artículo para más discusión de la aceleración propia) entregada sólo por el vehículo. La "aceleración de la gravedad" ("fuerza de la gravedad") nunca contribuye a la aceleración propia en ninguna circunstancia, y por lo tanto la aceleración propia que sienten los observadores que están parados en el suelo se debe a la fuerza mecánica del suelo, no a la "fuerza" o "aceleración" de la gravedad. Si se retira el suelo y se deja que el observador caiga libremente, el observador experimentará una aceleración de coordenadas, pero no una aceleración propia y, por tanto, no habrá fuerza g. Por lo general, los objetos en tal caída o, en general, cualquier trayectoria balística (también llamada movimiento inercial), incluidos los objetos en órbita, no experimentan ninguna aceleración propia (despreciando las pequeñas aceleraciones de marea para las trayectorias inerciales en campos gravitatorios). Este estado también se conoce como "gravedad cero" o "caída libre", y produce una sensación de ingravidez. La aceleración propia se reduce a la aceleración por coordenadas en un sistema de coordenadas inerciales en el espacio-tiempo plano (es decir, en ausencia de gravedad), siempre que la magnitud de la velocidad propia del objeto (momento por unidad de masa) sea mucho menor que la velocidad de la luz c. Sólo en tales situaciones la aceleración de coordenadas se siente completamente como una fuerza g (es decir, una aceleración propia, también definida como aquella que produce un peso medible). En situaciones en las que la gravitación está ausente pero el sistema de coordenadas elegido no es inercial, sino que está acelerado con el observador (como el marco de referencia acelerado de un cohete en aceleración, o un marco fijado sobre objetos en una centrifugadora), entonces las fuerzas g y las correspondientes aceleraciones propias sentidas por los observadores en estos sistemas de coordenadas son causadas por las fuerzas mecánicas que resisten su peso en tales sistemas. Este peso, a su vez, es producido por fuerzas ficticiass o "fuerzas de inercia" que aparecen en todos estos sistemas de coordenadas acelerados, de forma parecida al peso producido por la "fuerza de gravedad" en los sistemas en los que los objetos están fijos en el espacio con respecto al cuerpo gravitatorio (como en la superficie de la Tierra). La fuerza total (mecánica) que se calcula para inducir la aceleración propia sobre una masa en reposo en un sistema de coordenadas que tiene una aceleración propia, a través de la ley de Newton F' = ma, se llama fuerza propia. Como se ha visto anteriormente, la fuerza propia es igual a la fuerza de reacción opuesta que se mide como el "peso operativo" de un objeto (es decir, su peso medido por un dispositivo como una balanza de resorte, en el vacío, en el sistema de coordenadas del objeto). Por tanto, la fuerza propia de un objeto es siempre igual y opuesta a su peso medido. siempre igual y opuesta a su peso medido.
, Собственное ускорение в теории относительн … Собственное ускорение в теории относительности — физическое ускорение (то есть измеримое ускорение, например помощью акселерометра), испытываемое объектом. Таким образом, это ускорение относительно свободного падения или инерциального наблюдателя, который на мгновение находится в состоянии покоя относительно измеряемого объекта. Гравитация не вызывает собственного ускорения, так как гравитация воздействует на инерциального наблюдателя таким образом, что собственное ускорение не фиксируется. Следствием является то, что все инерционные наблюдатели всегда имеют нулевое собственное ускорение. Собственное ускорение контрастирует с ускорением, которое зависит от выбора системы координат и, следовательно, от выбора наблюдателя. В стандартных инерциальных координатах специальной теории относительности для однонаправленного движения собственным ускорением является скорость изменения относительно координатного времени. В инерциальной системе, в которой объект мгновенно находится в состоянии покоя, собственный 3-вектор ускорения, объединённый с нулевой временной компонентой, дает 4-ускорение объекта, что делает величину собственного ускорения лоренц-инвариантной. Таким образом, концепция полезна в следующих случаях: (i) с ускоренными системами координат, (ii) на релятивистских скоростях и (iii) в искривленном пространстве-времени. В ускоряющей ракете после запуска или даже в ракете, стоящей на старте, собственное ускорение — это ускорение, ощущаемое обитателями, и которое описывается как перегрузка (что не является силой, а является именно ускорением, см. эту статью для более подробного обсуждения собственного ускорения), производимой только транспортными средствами. «Ускорение гравитации» («сила тяжести») никогда не делает вклад в собственное ускорение ни при каких обстоятельствах, а значит собственное ускорение, наблюдаемое наблюдателями, стоящими на земле, обусловлено механической силой из земли, а не из-за «силы» или «ускорения» силы тяжести. Если убрать землю и позволить наблюдателю свободно падать, наблюдатель испытает координатное ускорение, но не будет собственного ускорения и, следовательно, не будет перегрузки. Обычно объекты в таком падении или вообще при любом баллистическом пути (также называемом инерциальным движением), в том числе объекты на орбите, не испытывают собственного ускорения (пренебрегая небольшими приливными ускорениями для инерциальных путей в гравитационных полях). Это состояние также известно как «невесомость» («ноль-g») или «свободное падение». Собственное ускорение сводится к координатному в инерциальной системе координат в плоском пространстве-времени (то есть при отсутствии силы тяжести), при условии, что величина собственной скорости объекта (импульс на единицу массы) намного меньше скорость света c. Только в таких ситуациях координатное ускорение полностью ощущается как перегрузка (то есть собственное ускорение, также определяемое как создающее измеримый вес). В ситуациях, когда гравитация отсутствует, но выбранная система координат не является инерциальной, а ускоряется с наблюдателем (например, ускоренной системой отсчета ускоряющей ракеты или рамкой, закрепленной на объектах в центрифуге), то перегрузки и соответствующие собственные ускорения, наблюдаемые наблюдателями в этих системах координат, вызваны механическими силами, которые сопротивляются их весам в таких системах. Этот вес, в свою очередь, создается силами инерции, которые появляются во всех таких ускоренных системах координат, подобно весу, создаваемому «силой гравитации» для объектов, зафиксированных в пространстве относительно гравитирующего тела (как на поверхности Земли). Суммарная (механическая) сила, которая рассчитывается, чтобы вызвать собственное ускорение покоящейся массы в системе координат, которая имеет собственное ускорение, по закону Ньютона F = m a, называется собственной силой. Как видно выше, собственная сила равна силе противодействия, которая измеряется как «рабочий вес» объекта (то есть его вес, измеренный устройством, подобным пружинным весам, в вакууме, в системе координат объекта). Таким образом, собственная сила объекта всегда численно равна и противоположна по направлению измеренному весу.воположна по направлению измеренному весу.
, في نظرية النسبية، التسارع الصحيح هو تسارع … في نظرية النسبية، التسارع الصحيح هو تسارع فيزيائي (أي أنه تسارع مقاس كما في مقاييس التسارع) مبذول بواسطة جسم. يكون التسارع معاكسا لنظام إحداثيات التسارع، الذي يعتمد على خيار أنظمة الاحداثيات وبالتالي على خيار المشاهدين. بالنسبة للحركة أحادية الاتجاه، يكون التسارع الصحيح عبارة عن معدل التغير في نسبة إلى الأحداثي الزمني. في صاروخ متسارع بعد الانطلاق، وحتى في حال صاروخ واقف على المسند، يكون التسارع الصحيح هو التسارع الملموس ممن يعيشونه، والذي يوصف بأنه . التسارع الصحيح ثلاثي المتجه، مختلط مع مركبة زمن صفري، ينتج للجسم (كماهو مقاس بواسطة الجسم نفسه) والذي يصنع قيمة التسارع الصحيح لذا يصبح في المتناول: (أ) مع أنظمة إحداثيات متسارعة، (ب) عند سرعات نسبية، و (ج) في زمكان منحني. ينخفض التسارع الصحيح إلى تسارع إحداثي في نظام إحداثي عطالة وذلك في زمكان مسطح (أي في غياب الجاذبية), بشرط أن قيمة السرعة الصحيحة للجسم (كمية التحرك لوحدة الكتل) هي أقل بكثير من سرعة الضوء c.لوحدة الكتل) هي أقل بكثير من سرعة الضوء c.
|
| rdfs:comment |
I relativitetsteorin är egenacceleration d … I relativitetsteorin är egenacceleration den fysiska accelerationen (till exempel den mätbara acceleration som syns på en accelerometer) som utövas på ett objekt. Det är nästan accelerationen relativt ett fritt fall eller inertiellt, observatören, som ett ögonblick är i vila i förhållande till objektet, som mäts.ila i förhållande till objektet, som mäts.
, In relativity theory, proper acceleration … In relativity theory, proper acceleration is the physical acceleration (i.e., measurable acceleration as by an accelerometer) experienced by an object. It is thus acceleration relative to a free-fall, or inertial, observer who is momentarily at rest relative to the object being measured. Gravitation therefore does not cause proper acceleration, because the same gravity acts equally on the inertial observer. As a consequence, all inertial observers always have a proper acceleration of zero.always have a proper acceleration of zero.
, في نظرية النسبية، التسارع الصحيح هو تسارع … في نظرية النسبية، التسارع الصحيح هو تسارع فيزيائي (أي أنه تسارع مقاس كما في مقاييس التسارع) مبذول بواسطة جسم. يكون التسارع معاكسا لنظام إحداثيات التسارع، الذي يعتمد على خيار أنظمة الاحداثيات وبالتالي على خيار المشاهدين. ينخفض التسارع الصحيح إلى تسارع إحداثي في نظام إحداثي عطالة وذلك في زمكان مسطح (أي في غياب الجاذبية), بشرط أن قيمة السرعة الصحيحة للجسم (كمية التحرك لوحدة الكتل) هي أقل بكثير من سرعة الضوء c.لوحدة الكتل) هي أقل بكثير من سرعة الضوء c.
, Собственное ускорение в теории относительн … Собственное ускорение в теории относительности — физическое ускорение (то есть измеримое ускорение, например помощью акселерометра), испытываемое объектом. Таким образом, это ускорение относительно свободного падения или инерциального наблюдателя, который на мгновение находится в состоянии покоя относительно измеряемого объекта. Гравитация не вызывает собственного ускорения, так как гравитация воздействует на инерциального наблюдателя таким образом, что собственное ускорение не фиксируется. Следствием является то, что все инерционные наблюдатели всегда имеют нулевое собственное ускорение.сегда имеют нулевое собственное ускорение.
, 相對論中，固有加速度為一加速物體實質感受到的加速度（亦即可透過加速規測量到的加速度）。這是與加速物體瞬時間呈相對靜止的自由落下觀察者或慣性系觀察者所測到加速度。重力場不造成任何固有加速度，因為慣性系在重力場存在時呈現自由落體，該慣性系感受或測量不到任何固有加速度（失重現象）。因此有個系理為：所有慣性觀察者，其固有加速度必為零。 固有加速度與座標加速度不同。座標加速度與座標系的選擇有關，也與觀察者的選擇有關（參見狹義相對論中的三維加速度。）
, En la teoría de la relatividad, la acelera … En la teoría de la relatividad, la aceleración propia es la aceleración física experimentada por un objeto, es decir, la aceleración medida como por un acelerómetro colocado sobre el objeto. Es, por tanto, la aceleración relativa a un observador de caída libre, o inercial, que se encuentra momentáneamente en reposo respecto al objeto que se mide. Por lo tanto, la gravitación no causa una aceleración propia, ya que la gravedad actúa sobre el observador inercial del que debe partir cualquier aceleración propia. Un corolario es que todos los observadores inerciales tienen siempre una aceleración propia de cero.La aceleración propia contrasta con la aceleración de coordenadas, que depende de la elección del sistema de coordenadas y, por lo tanto, de la elección de los observadores (véase ). la elección de los observadores (véase ).
|
